tudták. Ezeket a folyamatokat
kvantumállapot-tervezésnek nevezzük, ami mutatja, hogy itt
lényegében már a „kvantummérnöki” tudomány területére lépünk és
alkalmazzuk a kvantummechanikát: nemcsak a természet által
felajánlott állapotokkal foglalkozunk, hanem önkényesen állítunk elő
különleges, maguktól nem létező állapotokat.
A jól kontrollált kísérleti rendszerek lehetővé
tették a makroszkopikus világban kialakult intuitív képünknek
ellentmondó jelenségek vizsgálatát. Kvantitatív módon meg lehetett
mérni a környezeti kölcsönhatások romboló hatását egyes
kvantumjelenségekre. Kiderült, hogy az interferencia túlérzékeny: a
rendszer energiájának a környezetbe szivárgására jellemző időnél
sokkal rövidebb idő alatt tűnik el két különböző állapot koherens
szuperpozíciója. Az „itt vagyok” és „ott vagyok” szuperpozíciós
állapot nagyon gyorsan átalakul az „itt vagyok” vagy „ott vagyok”
állapotok valószínűségi keverékébe. Ez jóval hamarabb bekövetkezik,
mint az, hogy az „itt” és „ott” állapotok maguk is elbomlanának, és
végső soron az oszcillátor a kezdeti állapotától teljesen
függetlenül a nyugalmi állapotába kerül. Az interferenciaképességnek
ezt a váratlanul gyors eltűnését dekoherenciának nevezzük, és
demonstrálták az ioncsapdás (Monroe et al., 1996) és a rezonátoros
kísérletekben is (Brune et al., 1996).
Az ionoknál az interferáló állapotok szó szerint az
ion két különböző helyének felelnek meg a csapdában (harmonikus
rezgőmozgásnál egyébként ez a mozgás két különböző fázisa). A
rezonátorban a mikrohullámú mező klasszikus mikrohullámú forrással
keltett egyszerű állapotát vesszük két különböző fázissal, tehát
matematikai szinten szoros analógia van a kétféle megvalósítás
között. Mindkét kísérleti megközelítésben sikerült letapogatni a
fent leírt dekoherenciát. Pontosan kimérték az interferencia
eltűnésének gyorsasága és az interferáló állapotok
megkülönböztethetősége közötti, az elmélet által megjósolt
kapcsolatot. 1996-ban a párizsiak lélegzetelállító szépségű
kísérleteiben időfelbontásban, mozifilmszerűen mutatták be a két
különböző fázisú mező közötti interferencia eltűnését (Deléglise et
al., 2008). Ezek a kísérletek a dekoherencia tesztelése mellett
beazonosították azt a határt, amelyen belül tényleg a kvantumvilág
törvényei uralkodnak. De akkor mit is kezdhetünk ezzel a világgal?
Általánosan elterjedt nézet, hogy a
kvantummechanika csodája a részecskék hullámszerű viselkedéséhez és
az abból fakadó interferenciához kötődik. Richard P. Feynman, a
nagyszerű (és ugyancsak Nobel-díjas) amerikai elméleti fizikus úgy
fogalmazott egyszer, hogy „az interferencia a kvantummechanika
szíve, és valójában ez az egyetlen misztérium”. Ha a
kvantummechanikát használni szeretnénk, akkor viszont érdemes ennél
mélyebbre ásnunk a titokzatos kvantumvilágban.
Amikor egyetlen részecske helyett (legalább) két
részecskéből álló rendszert vizsgálunk, akkor lényegileg új
jelenségekkel találkozunk. Mára világossá vált, hogy ekkor óriási
lépést teszünk a kvantummechanika alkalmazhatósága felé is.
Egyébként abba, hogy az anyagi részecskék hullámszerűen viselkednek,
végső soron bele lehet törődni, ráadásul hullámokkal és
interferenciával a klasszikus fizikában is találkozunk (rugalmas
kötélen, vízfelszínen, vagy akár az elektromágneses sugárzásban).
Viszont a kétrészecskés rendszerek állapotterében a szuperpozíció
elve olyan furcsaságokat okoz, amelyek a klasszikus fizika alapján
ténylegesen értelmezhetetlenek és elfogadhatatlanok. Einstein, Boris
Podolski és Nathan Rosen (1935) mára híressé vált (az első
évtizedekben csak egy-két hivatkozást kapott) cikkükben olyan
kétrészecskés állapot létére mutattak rá, amelyet lehetetlenségnek
tartottak, és ami a kvantumelmélet kritizálásának alapjául szolgált.
Később John Bell, aki részecskefizikusi munkája mellett „hobbiként”
foglalkozott a kvantumelmélet alapjait érintő problémákkal,
matematikai formába öntötte azt, hogy a bizonyos kétrészecskés
állapotokban a két részrendszeren végzett mérések eredményei olyan
statisztikus korrelációt mutathatnak, amely a klasszikus
valószínűségi eloszlásokkal nem írható le (Bell, 1964). Ezek az ún.
összefonódott állapotok, amelyekben a részeknek külön-külön nincs
identitásuk, csak együtt, a teljes rendszer állapota írható le
pontosan. Bár létük régóta ismert (az elnevezés Schrödingertől
származik), a gyakorlatban nehéz volt ilyen állapotokat előállítani.
A mai fizikában az összefonódott állapotok olyan fontosak, hogy a
90-es években külön tudományág született tárgyalásukra: a
kvantuminformatika. Ez a terület a fizika, matematika és
számítástudomány határterületén éppen az összefonódott állapotok
manipulálásának tudománya. Alkalmazásai a kommunikációban és
titkosításban már megjelentek, a metrológiában és a
számítástudományban pedig várhatóak.
Ennek fényében világosan látszik annak a
jelentősége, hogy a kétféle kvantumoptikai kísérletsorozatban
egyaránt kölcsönható kvantumobjektumok manipulálása vált lehetővé.
Összefonódott állapotokat preparáltak, majd tervezett módon, az
egyik részen végzett lokális műveletekkel és mérésekkel alakították
a másik rész állapotát. A hosszú ideig kontrollálható
kvantumrendszereken programozott műveleteket hajtottak végre,
például logikai kapukat valósítottak meg. Serge Haroche és David
Wineland kísérleteikben lerakták a kvantuminformatika alapjait. E
sorok íróját örömmel és büszkeséggel tölti el, hogy aktív részese
lehetett ennek a munkának még a kibontakozás kezdeti fázisában
(Domokos et al., 1995).
A kvantummechanika végre elkezdett szolgálni
minket. Nemcsak szemlélői vagyunk a kvantumvilág csodáinak, hanem
beavatkozunk, rendszereket és állapotokat tervezünk, amelyek
speciális tulajdonságait sokféle alkalmazásban tudjuk kiaknázni.
Egyik elsődleges alkalmazás, hogy különböző mennyiségek mérésében a
pontosságot nagyságrendekkel meg lehet javítani, ha a szondázó
rendszerünk kvantummechanikai összefonódott állapotban van. Ilyen
mennyiség például a lokális mágneses tér. Az időmérés standardját
definiáló atomórák új generációja is csapdázott, csatolt atomok
rendszerén fog alapulni (Chou et al., 2010). Évről évre növekszik a
kvantumdinamikai szinten kontrollált rendszerek mérete, amelyekkel
egyre nagyobb számítási feladat hatékony, kvantumalgoritmusokkal
történő elvégzésére nyílik lehetőség. A jövőbeli kvantumszámítógépek
architektúrája lehet, hogy egészen más lesz (bár az ioncsapdák lapra
integrált változata az egyik legígéretesebb jelölt, és jelenleg a
legtöbb q-bites számítógép is ioncsapdán alapul), azonban az a
tudás, amelyet a rezonátoros, illetve az ioncsapdás rendszerekben
szereztünk, biztosan szükséges lesz a tényleges számítógép
megépítéséhez.
Kulcsszavak: kvantummechanika, kísérletek, interferencia,
dekoherencia, összefonódás, rezonátor, ioncsapda
IRODALOM
Bell, John S. (1964): On the Einstein
Podolsky Rosen Paradox. Physics. 1, 195–200. •
WEBCÍM
Born, Max – Jordan, Pasqual (1925): Zur
Quantenmechanik. Zeitschrift für Physik. 34, 858–888.
Born, Max – Heisenberg, W. – Jordan, P.
(1925): Zur Quantenmechanik II. Zeitschrift für Physik. 35, 557–615.
Brune, Michel – Hagley, E. – Dreyer, J. –
Maître, X. – Maali, A. – Wunderlich, C. – Raimond, J. M. – Haroche,
S. (1996): Observing the Progressive Decoherence of the “Meter” in a
Quantum Measurement. Physical Review Letters. 77, 24, 4887–4890.
DOI: 10.1103/PhysRevLett.77.4887 •
WEBCÍM
Deléglise, Samuel – Dotsenko, I. –
Sayrin, C. – Bernu, J. – Brune, M. J. – Raimond, M. – Haroche, S.
(2008): Reconstruction of Non-classical Cavity Field States with
Snapshots of Their Decoherence. Nature. 455, 510–514.
Domokos Péter – Raimond, J. M. – Brune, M.
– Haroche S. (1995): Simple Cavity–QED Two–bit Universal Quantum
Logic Gate: The Principle and Expected Performances. Physical Review
A. 52, 3554–3559.
Einstein, Albert – Podolsky, B. – Rosen,
N. (1935): Can Quantum-Mechanical Description of Physical Reality be
Considered Complete? Physical Review. 47, 10, 777–780
Guerlin, Christine – Bernu, J. –
Deléglise, S. – Sayrin, C. – Gleyzes, S. – Kuhr, S. – Brune, M. –
Raimond, J. M. – Haroche S. (2007): Progressive Field-state Collapse
and Quantum Non-demolition Photon Counting. Nature. 448, 889–893.
doi:10.1038/nature06057
Heisenberg, Werner (1925), Über
quantentheoretische Umdeutung kinematischer und mechanischer
Beziehungen. Zeitschrift für Physik. 33, 879–893.
Monroe, C. – Meekhof, D. M. – King, B. E.
– Wineland D. J. (1996): A Schrödinger Cat Superposition State of an
Atom. Science. 272, 1131–1136. •
WEBCÍM
Schrödinger, Erwin (1926): Quantisierung
als Eigenwertproblem. Annalen der Physik. 79, 361–377.
Schrödinger, Erwin (1952): Are There
Quantum Jumps? I–II. British Journal of the Philosophy of Sciences.
3, 10, 109–123. DOI: 10.1093/bjps/III.10.109, 3, 11, 233–242.
DOI: 10.1093/bjps/III.11.233
LÁBJEGYZET
1 A kvantumvilág közismert
furcsasága a részecske-hullám kettős természet. Egyetlen atom
egyszerre több helyen létezhet (szuperpozíció), és ezen lehetőségek
interferálnak. Ez a hullámszerű viselkedés, amely a kétréses
gondolatkísérletben úgy jelentkezik, hogy a két szeparált forrásból
(a két résből) induló hullámok egy távoli ernyő pontjaiba különböző
utakon érkezve kiolthatják vagy erősíthetik egymást, és jellegzetes
interferenciacsíkokat keltenek. Ezzel nehezen összeegyeztethető
részecskeszerű képet sugall ugyanakkor az, hogy az ernyőn
elhelyezett detektorok közül mindig csak az egyik jelzi az atom
ottlétét. Az atomnál sok nagyságrenddel nagyobb, esetleg
mikroszkópban már megfigyelhető méretű testek esetében soha nem
tapasztalunk interferenciát, holott a kvantumelmélet szerint ezt
elvileg semmi nem zárja ki. Ez a kvantumos mérés problémája, amely
máig megoldatlan. Azonban nem helyes azt a következtetést levonni,
hogy egyedi objektumokkal akkor nem is lehet kísérletezni. Ezt
megcáfolták az utóbbi egy-két évtized kísérletei.
<
|